Закон Кулона : Сила взаимодействия f между 2 неподвижн точеч зарядами равна F=qq/4πεε 0



Скачать 151.71 Kb.
Дата05.09.2014
Размер151.71 Kb.
ТипЗакон
1.В природе сущ. 2 вида заряда: пол. и отр. Миллекен установил, что заряд дискретен.(Любое заряж. Тело равно сумме элемент. зарядов) q=Ne; З.С.Э: заряд изол. системы есть величина постоянная. Заряд инвариантен – не зависит от системы отсчета, т.е не зависит от того, движ. заряд или покоится. Закон Кулона: Сила взаимодействия F между 2 неподвижн точеч зарядами равна F=qq/4πεε0 ε0- элек постоян = 8,85 10 -12 Ф. Принцип суперпоз для F: Кулон сила действ на заряд со стороны системы зарядов равна вектор сумме сил действ на этот заряд со стороны кажд заряда в отдел. Элек поля поле посредством котор взаимод элек заряды. Электростатич поле – поле созд неподвиж электр зарядами. Напряженность Е есть физич величина определяем силой действ на единич полож заряд Е=F/Q. Однор элек поле. Принцип суперпоз для Е.

для нити Е=π(cosα-cosα)/4πεε0

2.При переем заряда совер работа кот не зависит от траект переем а только от нач и кон точек. Сила взаим консерватив и тогда поле заряда явл потенц . Работа по замк контуру = 0; Элем работа dA=Fdl; A12=dA=Fdl=Fdr=qq/4πεε0dr/r2=qq/4πεε0r1- qq/4πεε0r2

A12=U1-U2 φ=U/q=q/4πεε0 φ потен элек поля создаваем зарядом на q на рассоян r. Потен численно равен энергии един полож заряда в данной точке поля. Потен равен работе электростат сил по переем един полож заряда из точки в бескон.Принцип суперпоз для φ.Энергия взаимод сист зарядов U=U12+U12/2=0.5(q1φ1+q2φ2). Связь Е и φ. Работа конс сил равна убыли потен энергии dA=Fdl= qq/4πεε0r2=dl=qEdl; dA=-dU=-qdφ.
E=-/dl

Направлен элект поля = градиенту потен с -.Напр элек поля совпад с направ наиболее быст убывания потен. Убывание в напр сил линий. Сил лин перпен эквипот поверх.Циркл



3.Потоком назыв велич раная произ вект Е на велич некот поверх S. dФ=EdS гдн dS=dSn n- един вектор перпен поверх. Ф=dФ=ЕdS. Т. Гаусса определяет поток вектора Е сквозь замкн поверх.Ф=ES=E4πr2= qr2/4πεε0r2=q/ εε0. Для суммы q.Т.Гаусса поток вект Е через замк повер равен алгеб сумме зарядов наход внутри этой повер. Вне =0; Если заряд размазан по повер то q=ρdV p- об плот заряда. EdS=1/εε0pdV. Поле об заряж шара: 1) а)r<R Ф=q/εε0 q=pV/εε0 ES=pV/εε0 Er2=4pπr3/3εε0 E…;б) r>R Er2=Q/εε0 E=Q/4πεε0r2. 2) Поверхность Ф=ES=q/εε0 σ=q/s s=2s Поток только через основания цилин E2s=σS/εε0 E… 3) Для 2 плос 4)Для бескон нити Ф=ES=2πrl ql

4.Элект-кий диполь—система 2-х равных по модулю разнои-ных точечных зарядов,рас-ние l между которыми меньше рас-ния до рассмат-мых точек поля.Вектор напр-ный по оси диполя-плечом диполя l. Вектор p=|Q|*l совпад-щий по напр-нию с плечо наз-ся элект-ким моментом диполя. Напряж-ность поля диполя в произ-ной точке Е=Е+

5.При помещение диэлектрика он поляр-ся,т.е приобретает отличный от нуля дипольный момент pvpi pi-дипольный момент 1 молекулы. Для кол-го описания пользуются поляризованностью определяемой как дипольный момент единицы объема диэлектрика P=pv/V= Σpi/V Поляр-ность Р линейно зависит от Е то Р=æε0Е æ-диэлект-кая восприимчивость. Внесем диэлектрик в однород внешнее электр поле Е0 Диэлектрик поляризуется –появл избытки +σ’ и -σ’ –связанные заряды, которые образуют свое поле Е’ и Е=Е0-Е’ Е’=σ’/ε0 поэтому Е=Е0-σ’/ε0 pv=PV=PSd и Q’=σ’S поэтому P=σ’ и

Е=Е0-æЕ Е=Е0/(1+æ)=Е0ε ε=Е0/Е диэлект. проницаемочть показывает во сколько раз внешнее электр поле больше чем электр внутри диэлектрика. Вектор элект смещения D

Е=σ0/ε0-σ/ε0 σ0=D Еε0=D-P D=εε0Е где Р=æε0Е Сегнетоэлектрики-диэлек обладающие в определ интервале температур спонтанной поляризованностью т.е поляр-стью в отсутствие внешнего элект-го поля. Они сильно зависят от температур –есть температура точка Кюри при которой они стан-ся обычными диэлектриками

6.Напряженность поля во всех точках внутри пров = 0. Рассмот уедин провод проводник кот удален от др провд тел зарядов. Его потен прямо пропор заряду. В природе сущ много провод и поэтому можно записать Q=Cφ. Величину С наз электроемкость провод.Потен шара равен φ=Q/4πεε0r тогда С=4πεε0r. Найдем напряжен вблизи поверх проводн поле внутри =0; EdS=Σq/εε0. ESS/εε0. E= σ/εε0. σ= εε0E= εε0(-/dr). Конден состоит из 2 провд раздел диэлектироком. Емкость конден – это коэфф пропор между зарядом на обкладках кон и разностью потен. Емкость плос конд : Q=CU U= φ12. dφ=-Edr. E=σ/εε0 . dφ=-σdr/εε0φ12=σdS/Sεε0 U=qdS/Sεε0. C=Sεε0/d. Емкость цилинд конд EdS=q/εε0. E2πrh=q/εε0 E=q/2πrhεε0. dφ=-qdr/2πrhεε0. φ12=qlnr2/r1/2πhεε0. q=2πhεε0U/lnr2/r1.

C=2πhεε0/ lnr2/r1. а)Праллел соедин U- один q=Σqi. Q=ΣUCi. q/U= ΣCi. ΣCi=C. б)послед соед. Q=const ; U= ΣUi= Σq/Ci. U/q= Σ1/Ci. 1/C=Σ1/Ci.

7. Энергия заряж провод dA=dqφ φ=q/C. A=qdq/C=1/Cqdq=q2/2C. A

П=q2/2C=Cφ2/2=qφ/2 Энергия заряж конден dA=Udq A=1/Cqdq=q2/2C П=q2/2C=CU2/2=qU/2. Энерг электр поля П=CU2/2=CE2d2/2; C=Sεε0/d; П=E2d2Sεε0/2d= EEVεε0/2=(D=Eεε0)=EDV/2. Объем плот энергии w=ED/2.



8. Постоян элек ток – это упоряд движ электронов. Носители тока – заряж частицы. Направ от + к – Причина наличие элект поля. J=dq/dt 1А – сила такого тока катор протекает по 2 бескон длин парал провод наход на расс 1м вызывает силу взаимод равную 2 10-7 Н на кажд метр. Плот тока характ движ заряж частиц по течен провод j=dJ/dS J=jdS dJ=dq/dt dq=Ne j=dJ/dS=dq/dtdS=Nedl/dtdSdl=ne<v>. Электродвиж сила - это работа стор сил по переем един полож заряда на каком-то учас цепи. ε=A/q Сила действ на зяряды Fст=qEст dA=Fdl A=Fdl=qEстdl Также действ силы электростат поля F=qE. Тогда результ F= Fст+F=q(Eст+E). A12=qEстdl+qEdl A12=qε12+q(φ1-φ2). Для замк контура работа электростат сил = 0 тогда A12= qε12. Наряжен наз физ величина определяемая рабой совер суммар полем электростатич и стор сил при переем един пол заряда U12=φ1-φ212.G=1/R един сименс.

9. Закон Ома. R=l/s  - уд сопрот. I=U/R I=GU G-проводимость[сименc] R=R0(1+t) -тепм коэф-т сопр R0 - сопр при t=0 Закон Ома в дифф форме. U=El; I=U/R; R=l/S; I=jS; jS=ElS/l; j=E/ ; 1/ – уд провод. j=σE – з Ома для однор уч-ка цепи. Для неоднор: j=σ(E+Eст); jdl=σ(Eстdl + Edl); Idl/S=σ(Eстdl+Edl); IR= ε+φ1-φ2 ; I(RH+r)= ε RH – коэф нагрузки при φ12 I= ε /(RH+r) - з Ома для замкн цепи



10. Работа и мощность. Q=UIt - для пост тока dQ=UIdt – для изм во вр тока.

Q= UIdt=U2t/R =I2Rt A=Q; P=dQ/dt=dA/dt P=UI=U2/R=I2R Закон ДЖ-Л : dQ=I2Rdt I=jdS R=l/s dQ=j2dS2l/s dt=j2dslds. тк j=σE и 1/=σ dQ=(1/σ)σ2E2dVdt= σ E2dVdt колво тепла выдел в ед объема за ед времени при течении через него эл тока. W=dQ/(dVdt)= σ E2 – уд тепл мощность – кол-во тепла, выдел в проводн в ед объема за ед врем=квадрату напряж-ти эл тока на уд проводим среды

11. Правила Киргофа: 1)Алгебраич сумма токов в узле = 0.2) Сумма паден напр в контуре равна сумме ε в этом контуре. Узлом наз т. в кот соед 3 и более провод. Контур наз замк участок цепи содер какие-лиюо элементы. Подгот схемы: 1) Обоз напр токов в схеме и пронумир их 2)Пронум все элемен схемы и обозн знак на ист ЭДС. 3) Обоз Рим цифрами контура и обход каж из них. Мостик Уитсона: Для узлов А,В,С по 1 правилу имеем Ir-I1-I4=0, I2+I3-Ir=0, I1-I2-IG=0. Для контуров АСВА. ACDA, CBDC по 2 правил : Irr+I1R1+I2R2= ε, I1R1+IGRG-I4R4=0, I2R2-I3R3-IGRG=0.

12. Сопротив R=pl/S p - удел элек сопрот. G=1/R элек проводимость (единица сименс).Закон Видемана-Франца Металлы облад больш электопров так и теплопров. Это объясняется тем, что носит токами и теплоты в металлах явл одни и те же частицы свобод электроны. Ими был установ закон : отнош теплопровод (λ) к удель провод (γ) при одной и той же темпер одинаково и увел пропорционально термодин температуре λ/ γ=βТ , β постоян не зависит от рода металла β=3(к/е)2 к - постоян Больцмана. Изменения удельн сопротивлен а значит и сопротивлен описывается лин законом p=p0(1+αt), R=R0 (1+αt) R0 p0 удельн сопротив и сопротивлен при 00С α температ. коэфф. сопротив. Сопротив. металлов при очень низк темпер (наз критич) скачкообраз уменьш до 0 т.е. метал станов абсол провод. Это явл наз сверхпровод.

13. Термоэлектрон эмиссия (в результате нагрева металлов происх термоэел эмиссия электроны покидают поверх в вакууме) >700 0С. Исслед закономер термоэлектрон эмиссии можно провести с двухэлектрод лампой – вакуумного диода, откач баллон содер 2 электрода катод и анод. Катодом служит нить из тугопл металла (вольфрам) накалив элек током.Вблизи котода возн электрон облако 10-9 м. Если на анод подать + то электрон устремятся к аноду. Вольт-ампер характе-ка Завис-сть Ia от Ua в области малых пол значений U опис зак-ном 3/2 или Богуславского-Ленгмюра I=BU3/2. Применяется для выпрем переем тока. Триод. Катод сетка испол для регулировки элект тока. Коэф усиления триода μ=ΔUa/ΔUc.Крутизна характерис S=ΔIa/ΔUc.

14.Виды самостоят разряда 1.Тлеющий разряд (Катодной свечние,Катодное темное прост-во,Тлеющие свечние,Фарадеево темное прос-во,полож столб Р=5-7 Па) Газотроны,пиротроны 2.Коронный разряд (острие) Возникает при норм. Давл при больших напряж элект поля Е=104-05 в/м огни св Эльма Токи небольшие 3.Искоровой разряд(шарик) при накоп-ние разряда может коронный разряд перйти в искровой разряд Молния 4.Дуговой При наличии мощного источника тока искровой разряд может перейти в дуговой >100 А

Разряды существующие только под действием внешних ионизаторов наз-ся несамостоятельными



15.Опыт Эрстеда Ввел понятие элемента тока IdL(аналог элемента заряда в элект-ке)

dF12=μμ0[I2dl2][I1dl1r12]/4π r123 dF12=μμ0I2I1dl2dl1sinα1sinα2/4π r122 α1=I1dl1^r12 α2=I2dl2^r12

для прямлин тонких бесконечных прямых параллельных друг другу проводников сила взаимод будет F12=μμ0I2I1/2πr



16.Закон Био-Савара-Лапласа для провод с током I элем dl котор создаетв некот т А инд поля dB равен dB=μμ0I[dl,r]/4πr3. Прин суперпоз магн инд резул поля создаваем нескол токами или движ зарядами равна вектор сумме магн инд склад полей создав каж током или движ зарядом в отд. Магн поле прмого тока : dB=μμ0Idlsinα/4πr2. dB=μμ0Irdαsinα/4πr2sinα. dB=μμ0Idαsinα/4πr0. B=μμ0I/4πr0sinαdα Для бескон провод B=μμ0I/2πr0.Магн поле на оси и в центре круг тока: dB=μμ0Idl/4πr2.

dBп=μμ0Idlsinβ/4πr2=(sinβ=R/r)=μμ0IdlR/4πr3. dBп=μμ0IR/4πr3dl B=μμ0IR2/2r3 на оси.



r2=R2+h2. то при h=0 B=μμ0I/2R в центре. Магн поле на оси соленоида Bi=μμ0IR2/2r3 на 1 витке. dN=ndx dB=μμ0IR2dN/2r3=μμ0IR2ndx/2r3. dB=μμ0IR2nrdα/2sinαr3= μμ0IR2ndαsin2α/2sinαR2=μμ0Indαsin2α/2 B… и для бескон.

17.Магн поле движ заряда по т Био-С.Л. dB=μμ0Idl/4πr2. I=jdS j=nqv dB=μμ0nqvdldS/4πr2.Bq=dB/N=dB/nV .Bq=μμ0nqvdldS/4πnVr2=μμ0qv/4πr2

Bq=qμμ0[vr]/4πnr3 Движ заряж частиц в маг поле dF=[IBdl] dF=IBdl dF=nqvdSdlB Fq=dF/N=nqvdSdlB/nV=qBv. Сила Лоренца. Форм Лоренца(если действ еще и электр поле) F=qE+q[vB]. A) v парал B sinα=0 F=0; B) v перпен B sinα=1 F=qvB F=ma=mv2/R=qvB R=mv2/qvB=mv/qB T=2πR/v=2πm/qB C) v=vпер + vпар по винт линии шаг h=vпарT=vcosα2πm/qB F=q[vперВ]. Эффект Холла это возн в металле с током плот j помещен в магн поле B элект поля перпен B и j. Поместим рамку в поле на гранях плас с током появл разность потен (из-за действ силы Лоренца) Ux12 [ЭДС Холла] F=qE=qUx/d. qvB=qUx/d (j=vqn). jB/qn=U/d. Ux=iBd/qn=IBd/nqS=IBd/nqad=IB/nqa. (Rx=1/nq постоянн Холла) Ux=RxIB/a . Знак ЭДС Холла позв опред природу носит и их концен

18.Циркул вектора Н Рассмот цирк вектора Н по контуру тонкого провод H=I/2πr. Hdl=Idl/2πR=I/2πrdl=I2πR/2πR=I Hdl=I. Hdl=ΣIi.(т о циркул или полного тока: цирк вектора Н равна алгеб сумме токов прониз этот контур l). Магн поток dФB=BdS пол поток ФB=BdS Т Гаусса Поток вектора B через замк повер =0 т.к магн зарядов в природе нет. BdS=0. Магн поле торойда : a) r<R Hdl=0 ΣI=0 не перес ни один виток. б) r>R Hdl=ΣI++ΣI-=0 I+ токаи от нас I- токи к нам в) r=R Hdl=ΣI=NI N=n2πR число вит торойда. H2πR=n2πRI H=nI.

19. Работа по переем прямолин провод с током в М.П F=IBL dA=Fdx A12=IBLxdx=IBΔS=Ф Работа по переем прямол провд с током в магн поле равна произ силы тока на магн поток котор Перес провод при своем движ.
20.M1=[rF1] M2=[rF2] M2=m4=0 Общий момент M=M1+M3 M1=aIBa/2 M=2M1=a2IB

Магнитный момент контура с током Pm=Isn n-нормаль напр-ние полож нормали опред-ся правилом буравчика M=[PmB] M=PmBsinβ(механ-кий момент)β-угол между нормал и вектором В при β=0 M=0 (устойчивое положение) при β=180 M=0(устойчивое)

Работа по повороту рамки dA=Mdφ dφ=dB dA=PmBsinβdβ проинтег A=PmB(cosβ1-cosβ2)

Потен-ная энергия рамки с током dП=dA=PmBsinβdβ проинтег П=- PmBcosβ при β=0

Cosβ=1 П=min,устой-вое равн при β=180 cosβ=-1 П=max неус-вое равн Работа по переме-нию проводника F=IBL dA=Fdx Ф=BS A12=IBLdx=IBΔS=Ф



20. Работа по перемещению рамки: dA=Mdβ=PmBsinβdβ A=dA= PmBsinβdβ

A=- PmBcosβ а) β=0 cosβ=1 W=- PmB – min полож рамки – устойчивое б) β=180 cosβ=-1 W= PmB – max полож рамки – неустойчивое в) В-неоднор F|| в осн растяг рамку и втягив ее в обл с > знач В. Яв-ся причиной притягивания магн опилок к магниту F|| ~ 1/r3 Прямого проводника: F=IlB dA=АвР=IlBdh=IbdS dФB=BdS dA=IdФB A=dA= IdФB =I(Ф2-Ф1 ) – магн поток, который пересекае чего-то

21.Закон Фарадея: При изменении магн потока пронизывающ поверхность огр провод крнтуром в нем возн элект ток называем индукц εi=-dФB/dt для N витков контура: εi=-NdФB/dt потокосцеплен Ψ=NФB Правило Ленца: Если магн поток увелич то наблюд смотр по напр линий магн индукции инд-ный ток напр против час стрелки. Инд ток всегда направ так чтобы против причине его вызывающ. Вращ провд рамки в магн поле ФB=BScosα α=ωt ε=-dФ/dt=-BScosωt/dt;εi=BSωsinωt;ε0=BSω;εi=ε0sinωt. Неподвиж контур в переем магнит поле εi=Edl но εi=-dФ/dt=-dBdScosα/dt; εi=-d/dtBdScosα; Edl=-d/dtBdScosα=-dBdS/dt. Ф-ла дает связь вихр элек полем и переем магн полем.

22.Вихр токи - Токи возн в толще провод. εi=-dФB/dt; i=εi/R; i=-dФB/Rdt при малом i R велика. Полож стороны 1) нагрев массив деталей 2) Плав метал. Скин-эффект: вследст возн вихр токов быстроперем ток оказывает распред по сечен провода неравномерно- как бы вытесняет на поверх провод. Самоинд: при измен магн потока прониз провод контур в контуре возн инд ток созд встречн магн поле. Фс=Li;L коэфф самоинд или индукт. Для N вит Ψ=Li Инд бескон длин солен Bсолоμni; ΨB=NBS=nlBS=nlμоμniS;Ψ=Li; L=μоμn2lS; L=μоμn2V; LоμN2lS/l2 (n=N/l) инд сопротив ZL=wL Взаимн индукция явление возн ЭДС в одном из контур при изменен силы тока в другом. 2 контура Ф21=L21I1 εs=-dФ21/dt=-L21dI1/dt. Аналог при протек во 2: Ф12=L12I2. Трансформаторы: в 1 самоинд ε1=N1dФ/dt во 2 взаимн ε2=-N2dФ/dt сравнив 1 и 2

ε2=-N2ε1/N1. коэф трансф N2/N1. N2/N1>1 повыш тран N2/N1<1 пониж тран.



23.Токи при замык и размык цепи содер индуктив 1) Размыкание i=i0e-Rt/L τ=L/R В индук запасается энергия магн поля кот поддерж инд ток. 2) Замыкание i=i0(1-e-Rt/L) чем больше индукт-сть и меньше R тем медлен будет возраст ток в контуре. ЭДС при размыкан цепи ε=ε0R/R0e Rt/L при R>>R0; ε>>ε0 При выкл цепи содер индук в контуре возн экстраток возбужд ЭДС инд во много раз превыщ ε0.

24.Энергия магнитного поля A=LIdL=LI2/2 W=LI2/2

W=μμ0N2I2S/2l так как I=Bl/Nμμ0 и B=Hμμ0 то W=VB2/2μμ0 =BHV/2 тогда



w=W/V=BH/2- объемная плотность оно справедливо только для диа и парамаг(завис линейная)
25.Намагниченность J-кол-ное описание намаг-ти магнетиков J=Pm/V B=B0+B’

B0=μ0H и B’=μ0I’/L и p=I’SL/L=I’V/L J=P/V=I’/L получаем что B’=μ0J’ B=μ0(H+J)



J=xH x=B’/B0–магнит восприим-вость,показ-щая в каком соотношении нах-ся магнитное поле создав-мое магнетиком со внешним магн полем B=μ0(1+x)H откуда H=B/μ0(1+x) 1+x=μ μ=B/B0-магнит восприим показывает в каком соотношении нах-ся магнит поле в веществе со внешним магнит Pm=IS тогда J=NPm/V=nlSI/V I=nI Вектор намаг-ти равен произ-нию числа молекул прих-ся на единицу длины на силу молекул токов

26.Диамагнетики – в-ва, намаг-щиеся во внеш магн поле против напр поля. X=-10-6: 10-5 Все хорошо пров метал Cu Ag Au Si. Однако парамаг и ферромаг обл свойством увелич маг инд в вещ-ве знач превос его диамаг свойства. Парамагнетики X=(20: 20000)10-6 Щелочноземел Li, Na, K, Ti, Pt Закон Кюри X=c/T c - пост Кюри. Ферромаг X=10: 105 Ni, Co, Fe,Gd. Закон Кюри-Вейсса X=c/T-T0 (для них харак некот точка Кюри выше котор они превращ в парамаг)

Ферромаген св-ва: 1) Большое знач μ=10:10000 2) Нелин завис H и J 3)Наличие гистерезиса 4) Наличие домен структуры 5) Налич темпер Кюри Магнитожест и магнитомягкие ферромаг 6) Примен в трансф и катуш индуктив.

27.По Максвеллу, перемен элект поле в конд в каждый момент времени создает такое магн поле как если бы между обклад конден существовал ток смещения равный току в подвод провод. jпр=Iпр/SqtSж jcм=Icм/SqtS=σ/Δt; внутри конд D=εε0E; E=σ/εε0;D=σ; jcм=dD/dt связь плот тока см и вектора элек смещ. Hdl=jпрdS+jсмdS вихр магн поле создается как токами провод так и токами смещ. Уравн Максвелла в инт форме: 1) Edl=-dBdt/dS (связь вихр элект поля с перем магн полем). 2)Hdl=jпрdS+dDdS/dt (вихр магн поле создает как движ зарядами (токами) так и перем электр полем). 3) DdS=pdV (элект поле порож зарядами ) 4)BdS=0 (магн зарядов не сущ) 5) D=εε0E 6) B=μμ0H 7) j=σE (связь плот тока и напряж магн поля)

28. Волновые уравнения. Система: 1) d2Ey/(dx2=1/v2)(d2Ey/dt2) 2) d2Hy/(dx2=1/v2)(d2Hy/dt2) v-скор распрост волны в напр х. Ey = Ey cos(t-kx+φ) Hy = Hzo cos(t-kx+φ) k=/v=2/ - волнов число - цикл част элм волны. εε0E2= μμ0H2 1/c20μ0 v=c/(εμ) ½= 1/( ε0μ0 εμ) ½ Вектор Пойтинга: wE= εε0E2/2 wH= εε0H2/2 w=wE+wH=2wH=2wE w=(ε0μ0 εμ) ½ EH=(1/v)EH=(1/v)P



Содержание

1. эл заряд и его свва. 2.Потенц энерг взаим точ зар. 3. Поток вект Е. 4. Принцип суперпоз Е. 5. Эл поле в диэл. 6. Проводн в эл поле. 7. Энерг заряж провод и энерг конд. 8. Пост эл ток. 9. Закон Ома. 10. Работа и мощность эл т. 11. Разветвл цепи. 12. Сопрот и провод мат. 13. Токи в вакууме. 14. Токи в газах. 15. Опыты Эрстеда. 16. Закон БСЛ. 17. Магн поле движ заряда. 18. Циркул вект Н. 19. Взаимод пров с током с магн полем. 20. рамка с током в магн поле. 20. раб по повор рамки с током. 21. закон ЭМИ фарадея. 22. Вихревые токи. 23. Токи при замыкании. 24. Энерг магн поля. 25. Магн поле в в-ве. 26. Диа пара и ферромагн. 27. Вихревое эл и элм поле. 28. Волновые ур-ия.

Похожие:

Закон Кулона : Сила взаимодействия f между 2 неподвижн точеч зарядами равна F=qq/4πεε 0 iconЗакон Кулона Цели урока : сформировать знания о зависимости силы взаимодействия между электрическими зарядами от их значения и от расстояния между ними (закона Кулона)
Кулона и законом всемирного тяготения, представления о концепции взаимодействия, о границах применимости физических законов на примере...
Закон Кулона : Сила взаимодействия f между 2 неподвижн точеч зарядами равна F=qq/4πεε 0 iconЗакон всемирного тяготения. Вариант в какую фазу Луны приливы в земных океанах и морях достигают максимального значения? Только в полнолуние. Только в новолуние. В полнолуние и новолуние
Сила гравитационного взаимодействия между телами массой 1 кг каждый на расстоянии 2 м равна F. Чему равна сила гравитационного взаимодействия...
Закон Кулона : Сила взаимодействия f между 2 неподвижн точеч зарядами равна F=qq/4πεε 0 iconСила всемирного тяготения – тест
Сила гравитационного притяжения двух тел массами по m равна F. Какой будет сила гравитационного взаимодействия этих тел, если посредине...
Закон Кулона : Сила взаимодействия f между 2 неподвижн точеч зарядами равна F=qq/4πεε 0 icon2. Точечный заряд. Закон кулона. Электрическая постоянная. Абсолютная и Рационализированная система единиц. Сила взаимодействия с системой зарядов
Электрический заряд. Элементарный заряд. Дискретность и инвариантность заряда. Закон сохранения. Единицы измерения
Закон Кулона : Сила взаимодействия f между 2 неподвижн точеч зарядами равна F=qq/4πεε 0 icon«Электромагнетизм»
Один из взаимодействующих зарядов увеличили в 2 раза, а расстояние между зарядами уменьшили в 4 раза. Во сколько раз изменилась сила...
Закон Кулона : Сила взаимодействия f между 2 неподвижн точеч зарядами равна F=qq/4πεε 0 iconЭлектростатика
Закон Кулона. Электростатическое поле, напряженность поля точеч-ного заряда. Принцип суперпозиции, метод расчета напряженности с...
Закон Кулона : Сила взаимодействия f между 2 неподвижн точеч зарядами равна F=qq/4πεε 0 iconМагнитное поле. Электромагнитная индукция
...
Закон Кулона : Сила взаимодействия f между 2 неподвижн точеч зарядами равна F=qq/4πεε 0 iconСамостоятельная работа «Закон всемирного тяготения»
На каком расстоянии сила притяжения между двумя телами массой по 1 т каждое будет равна 6,67?
Закон Кулона : Сила взаимодействия f между 2 неподвижн точеч зарядами равна F=qq/4πεε 0 iconЗакон Кулона, где f сила взаимодействия двух точечных зарядов Q
Тонкий стержень длиной l=30 см (рис. 13. 3) несет равномерно распределенный по длине заряд с линейной плотностью =1 мкКл/м. На расстоянии...
Закон Кулона : Сила взаимодействия f между 2 неподвижн точеч зарядами равна F=qq/4πεε 0 iconОсновы электродинамики Закон Кулона
Модуль взаимодействия двух точечных неподвижных заряженных тел прямо пропорционален произведению абсолютных значений зарядов и, и...
Разместите кнопку на своём сайте:
ru.convdocs.org


База данных защищена авторским правом ©ru.convdocs.org 2016
обратиться к администрации
ru.convdocs.org