Вывод преобразований Лоренца в эпто для одномерного пространства



Скачать 44.85 Kb.
Дата26.11.2012
Размер44.85 Kb.
ТипДокументы
Вывод преобразований Лоренца в ЭПТО для одномерного пространства.

Здесь для простоты и наглядности изложен вывода преобразований Лоренца для одномерного пространства, т.е. в ситуации, когда события происходят на прямой, параллельной вектору скорости. Содержание анализируемого процесса пояснено на рисунке ниже.

Плоскость листа представляет собой плоскость пространства АСО. В данном случае это пространство представлено ориентированной прямой, направление которой определяется положительные значения абсцисс x событий. Точка O – начало отсчета системы координат АСО. Событие S характеризуется абсциссой x и моментом времени t по часам АСО.

Световой сигнал в соответствии с постулатом 1 распространяется со скоростью с относительно эфира независимо от скорости источника, т.е. его скорость равна с относительно прямой.

Теперь рассмотрим наблюдателя K', движущегося с постоянной скоростью V вдоль OX (относительно АСО). С этим наблюдателем будем связывать K'-систему (ИСО). K'- наблюдатель находится в начале координат своей K'-системы. Он снабжен часами. В момент, когда K'-наблюдатель пролетал над точкой О, часы в АСО и часы K'- наблюдателя были выставлены в ноль.

Постулат о часах гласит, что часы в K'-системе идут медленнее, чем в АСО в соответствие со следующим коэффициентом , зависящем только от скорости часов относительно эфира:

=(1-V22)1/2 (1).

Это означает, что независимо от того, как часы попали в K'-систему (были разогнаны из АСО, были созданы в K'-системе по некоторой стандартной технологии) темп их хода по отношению к часам АСО определяется соотношением (1). Если сделать две засечки tc1 и tc2 по собственным K'-часам и сопоставить с засечками to1 и to2 на тех часах АСО, которые оказываются в контакте в моменты засечек с K'-часами, то окажется, что (tc2-tc2)/(to2-to2)=.

Замечание для зашоренных на релятивизме. Эти два постулата отражают то, что объективно имеет место в физическом мире (по мнению ЭПТО). Их достаточно, чтобы решать любые задачи в рамках АСО. В АСО применима классическая кинематика. Это, в частности, означает следующее. Пусть точка 1 имеет вектор скорости V1, а точка 2 - вектор скорости V2, то относительная скорость точки 2 относительно 1 определяется расчетом как классическое векторное вычитание V2-V1. Существенно, что A-наблюдатель не может ее непосредственно измерить, а может только вычислить.
Величина такой скорости, которая называется скоростью сближения-удаления, может быть больше с, но не может быть больше 2с, так как скорость движения относительно эфира не может превышать c. При анализе процессов в АСО может потребоваться знать продолжительность их протекания по собственному времени участвующих материальных точек. Ответ на такие вопросы дает постулат о часах. С другой стороны при изменении скорости или поворотах протяженных объектов вопрос об изменении их размеров в рамках постулатов остается открытым. Для этого потребуются дополнительные гипотезы.

Теперь перейдем к информационному соглашению. Оно гласит, что в любой ИСО (и в АСО) расстояние до события r′ и момент времени события t′ можно определять по данным локации события с помощью соотношений:

t′=(tсИ+tсП)/2; r′=с(tсП tсИ)/2 (2)

где tсИ и tсП - соответственно момент излучения сигнала и приема отраженного сигнала при локации события по собственным часам локатора. Информационное соглашение в ЭПТО – это именно соглашение безотносительно к его красоте или кажущейся некорректности с классических позиций. Из соглашения (2) следует, что

tсП=t′+r′/с.

т.е. информационное соглашение, базирующееся на измерении при движении сигнала «туда и обратно», приводит к тому, что t′ и r′ события будут определяться так, что создается иллюзия постоянства скорости света при движении светового сигнала в одном направлении от источника к наблюдателю. Постоянство скорости света в ЭПТО – это иллюзия, связанная с принятым методом определения координат событий. Заметим, что А. Эйнштейн первое из соотношений (1) записывал в виде tcп-t′=t-tcи.

Итак, надо по координатам (x, t) события в АСО определить их координаты в K'-системе. Первый шаг состоит в том, чтобы выразить оценки (x, t′) координат события в К′-системе через координаты (x, t). Для этого надо рассмотреть процесс локации события K'-наблюдателем сначала в рамках АСО. Излучение сигнала должно быть выполнено в такой момент tИ, предшествующий событию, чтобы сигнал достиг объекта-носителя события в момент t самого события. В соответствии с вышесказанным имеем:

  • для прямого сигнала: х-VtИ=c(t-tИ); ( 3а)

  • для отраженного сигнала: х-VtП=c(tП-t). ( 3б)

Из этих равенств можно найти tИ и tП:

tИ=(ct-х)/(c-V); tП=(ct+х)/(c+V)

Затем в соответствии с (2) умножив tИ и tП на , получим tсИ и tсП, т.е. те же моменты времени, но по часам локатора:

tсИ=(ct-х)/(c-V); tсП=(ct+х)/(c+V). ( 4)

Тем самым, найдены наблюдаемые параметры локации: tсИ и tсП.

Из (24), воспользовавшись информационным соглашением (2) и учтя, что здесь х=r′, получим:

x′=c(tсП-tсИ)/2=(х-Vt)/(1-V22);

t′=(tсП+tсИ)/2=(t-Vх/c2)/(1-V22) ( 5)

или с учетом значения :

х=(х-Vt)/(1-V22); t′=(t-Vх2)/(1-V22). (6)

Заметим, что радикал в (6) является следствием наложения двух эффектов:

- кинематического эффекта 1/(1-V22), который вызван тем, что с позиций АСО средняя скорость света при его движении к событию и обратно для движущегося относительно эфира наблюдателя, не равна с. Кинематический эффект – это следствие принятого информационного соглашения;

    • хронофизического эффекта, т.е. эффекта физического сокращения темпа хода часов при их движении относительно эфира с коэффициентом (1).

По форме (5) - это преобразования Лоренца. Однако (6) являются преобразованием для перехода от АСО к К′-системе. В случае если имеем две ИСО К1 и К2 движутся со скоростями V1 и V2 относительно эфира, то на основе групповых свойств преобразований Лоренца непосредственно следует, что переход от К1 к К2 осуществляется с помощью преобразования (6), в котором V=(V2 - V1)/(1- V2V1).

Следует обратить внимание на то, что при выводе преобразований Лоренца не потребовалось делать какие-либо предположения относительно того, как зависит длина стержня от его скорости относительно эфира. В частности не исключается предположение, из которого исходил Майкельсон: длина стержня в АСО не зависит от его скорости относительно эфира. Тем самым, применимость преобразований Лоренца не исключает возможность обнаружения эфирного ветра. Сила преобразований Лоренца ниже, чем им приписывает СТО. В ЭПТО можно перейти к уровню СТО путем расширения роли принципа относительности.



Похожие:

Вывод преобразований Лоренца в эпто для одномерного пространства iconЭкзаменационные вопросы для студентов фопф
Вывод преобразований Лоренца исходя из свойств пространства времени и принципа относительности. Существование максимальной скорости...
Вывод преобразований Лоренца в эпто для одномерного пространства iconОб одном простом выводе преобразований лоренца
Приведен анализ математической части вывода Эйнштейном преобразований Лоренца в его работе от 1917 года «О специальной и общей теории...
Вывод преобразований Лоренца в эпто для одномерного пространства iconПрограмма должна быть устроена так
Коши-Буняковского. Начала квантовой механики (Кострикин-Манин). Группы преобразований плоскости и пространства. Вывод тригонометрических...
Вывод преобразований Лоренца в эпто для одномерного пространства icon4. физический смысл преобразований лоренца и четырехвекторы
О преобразованиях Лоренца в учебной и научной литературе написано очень много и в разных публикациях им придают неоднозначный смысл....
Вывод преобразований Лоренца в эпто для одномерного пространства iconКалибровочная интерпретация сто  Даныльченко П. Гнпп «Геосистема»
Дан вывод преобразований Лоренца, исходя лишь из наличия релятивистского сокращения длины движущегося тела и десинхронизации медленно...
Вывод преобразований Лоренца в эпто для одномерного пространства iconРасширим область применения преобразований Лоренца, сидя под елкой на Новый год
Сто нельзя с помощью экспериментов. Изменить ее можно только с помощью более общих преобразований, чем преобразования Лоренца. А...
Вывод преобразований Лоренца в эпто для одномерного пространства icon«Сила Лоренца»
Действие магнитного поля на движущийся заряд. Формула силы Лоренца. Наблюдение действия силы Лоренца. Движение заряженной частицы...
Вывод преобразований Лоренца в эпто для одномерного пространства iconГеометрия преобразований Лоренца
Причина популярности Специальной Теории Относительности – в ее простоте и доступности: о псевдоповерхностных дисперсионных поляритонах...
Вывод преобразований Лоренца в эпто для одномерного пространства iconЦапенко николай евгеньевич
Новое релятивистское обобщение второго закона Ньютона полагающее величину силы скалярным инвариантом преобразований Лоренца, а её...
Вывод преобразований Лоренца в эпто для одномерного пространства iconЦапенко николай евгеньевич
Новое релятивистское обобщение второго закона Ньютона полагающее величину силы скалярным инвариантом преобразований Лоренца, а её...
Разместите кнопку на своём сайте:
ru.convdocs.org


База данных защищена авторским правом ©ru.convdocs.org 2016
обратиться к администрации
ru.convdocs.org