Билет Кинематика. Механическое движение. Материальная точка и абсолютно твердое тело. Кинематика материальной точки и поступательного движения твердого тела. Траектория, путь, перемещение, скорость, ускорение



страница2/4
Дата09.10.2012
Размер0.56 Mb.
ТипДокументы
1   2   3   4

Билет 8.

Кинематика вращательно движения твердого тела. Угловое перемещение, угловая скорость, угловое ускорение. Связь между линейными и угловыми характеристиками. Кинетическая энергия вращательного движения.
+Билет 3.
Для кинематического описания вращения твердого тела удобно использовать угловые величины: угловое перемещение Δφ, угловую скорость ω



В этих формулах углы выражаются в радианах. При вращении твердого тела относительно неподвижной оси все его точки движутся с одинаковыми угловыми скоростями и одинаковыми угловыми ускорениями. За положительное направление вращения обычно принимают направление против часовой стрелки.



Вращательно движение твердого тела :

1) вокруг оси - движение, при котором все точки тела, лежащие на оси вращения, неподвижны, а остальные точки тела описывают окружности с центрами на оси;

2) вокруг точки - движение тела, при котором одна его точка О неподвижна, а все другие движутся по поверхностям сфер с центром в точке О.
Кинетическая энергия вращательного движения.

Кинетическая энергия вращательного движения – энергия тела связанная с его вращением.

Разобьем вращающееся тело на малые элементы Δmi. Расстояния до оси вращения обозначим через ri, модули линейных скоростей – через υi. Тогда кинетическую энергию вращающегося тела можно записать в виде:



Физическая величина зависит от распределения масс вращающегося тела относительно оси вращения. Она называется моментом инерции I тела относительно данной оси:



В пределе при Δm → 0 эта сумма переходит в интеграл.

Таким образом, кинетическую энергию твердого тела, вращающегося относительно неподвижной оси, можно представить в виде:



Кинетическая энергия вращательного движения определяется моментом инерции тела относительно оси вращения и его угловой скоростью.

Билет 9.

Динамика вращательного движения. Момент силы. Момент инерции. Теорема Штейнера.

Момент силы - величина, характеризующая вращательный эффект силы при действии её на твёрдое тело. Различают Момент силы относительно центра (точки) и относительно оси.

1.Момент силы относительно центра О величина векторная.
Его модуль Mo = Fh, где F - модуль силы, a h - плечо (длина перпендикуляра, опущенного из О на линию действия силы)

С помощью векторного произведения момент силы выражается равенством Mo = [rF], где r - радиус-вектор, проведённый из О в точку приложения силы.

2.Момент силы относительно оси величина алгебраическая, равная проекции на эту ось.

Момент силы (крутящий момент; вращательный момент; вращающий момент) — векторная физическая величина, равная произведению радиус-вектора, проведенного от оси вращения к точке приложения силы, на вектор этой силы.



это выражение является вторым законом Ньютона для вращательного движения.

Оно справедливо только тогда:

а) если под моментом М понимают часть момента внешней силы, под действием которой происходит вращение тела вокруг оси - это тангенциальная составляющая.

б) нормальная составляющая из момента силы не участвует во вращательном движении, так как Mn старается сместить точку с траектории, и по определению тождественно равна 0, при r- const Mn=0, а Mz - определяет силу давления на подшипники.
Момент инерции - скалярная физическая величина, мера инертности тела во вращательном движении вокруг оси, подобно тому, как масса тела является мерой его инертности в поступательном движении.

Момент инерции зависит от массы тела и от расположения частиц тела относительно оси вращения.



Тонкий обруч Стрежень (закреп. по середине) Стержень См.



Однородный цилиндр Диск Шар.

(справа картинка к пункту 2 в т. Штейнера)

Теорема Штейнера.

Момент инерции данного тела относительно, какой либо данной оси зависит не только от массы, формы и размеров тела, но также от положения тела по отношению к этой оси.

Согласно теореме Гюйгенса - Штейнера - момент инерции тела J относительно произвольной оси равен сумме:

1)момента инерции этого тела Jо, относительно оси, проходящий через центр масс этого тела, и параллельной рассматриваемой оси,

2) произведения массы тела на квадрат расстояния между осями.

Билет 10.

Момент импульса. Основное уравнение динамики вращательного движения (уравнение моментов). Закон сохранения моментов импульса.
Момент импульса - физическая величина, зависящая от того сколько массы вращается и как она распределена относительно оси вращения и с какой скоростью происходит вращение.

Момент импульса относительно точки — это псевдовектор.

Момент импульса относительно оси — скалярная величина.
Момент импульса L частицы относительно некоторого начала отсчёта определяется векторным произведением ее радиус-вектора и импульса: L=[rP]

r - радиус-вектор частицы относительно выбранного неподвижного в данной системе отсчета начала отсчёта.

P - импульс частицы.

L = rp sinА = p l;
Для систем, совершающих вращение вокруг одной из осей симметрии (вообще говоря, вокруг так называемых главных осей инерции), справедливо соотношение:

момент импульса тела относительно оси вращения.
Момент импульса твердого тела относительно оси есть сумма моментов импульса отдельных частей.
Уравнение моментов.

Производная по времени момента импульса материальной точки относительно неподвижной оси равна моменту силы, действующей на точку, относительно той же оси:

M=JE=J dw/dt=dL/dt
Зако́н сохране́ния моме́нта и́мпульса (закон сохранения углового момента) — векторная сумма всех моментов импульса относительно любой оси для замкнутой системы остается постоянной в случае равновесия системы. В соответствии с этим, момент импульса замкнутой системы относительно любой неподвижной точки не изменяется со временем.

М=0

=> dL/dt=0 т.е. L=const
Билет 11.

Работа и кинетическая энергия при вращательном движении. Кинетическая энергия при плоском движении.
+Билет 8.



- внешняя силв приложенная к точке массой

- путь который проходит масса за время dt

Но равна модулю момента силы относительно оси вращения.

следовательно

с учетом, что

получим выражение для работы:

Работа вращательного движения равна работе затраченой на поворот всего тела.

Работа при вращательном движении идет на увеличении кинетической энергии:

dA=dT
Плоское (плоскопараллельным) движение - это такое движение, при котором все его точки перемещаются параллельно некоторой неподвижной плоскости.

Кинетическая энергия при плоском движении равна сумме кинетических энергий поступательного и вращательного движений:



Билет 12.

Гармонические колебания. Свободные незатухающие колебания. Гармонический осциллятор. Дифференциальное уравнение гармонического осциллятора и его решение. Характеристики незатухающих колебаний. Скорость и ускорение в незатухающих колебаниях.
Механическими колебаниями называют движения тел, повторяющиеся точно (или приблизительно) через одинаковые промежутки времени. Закон движения тела, совершающего колебания, задается с помощью некоторой периодической функции времени x = f (t).

Механические колебания, как и колебательные процессы любой другой физической природы, могут быть свободными и вынужденными.

Свободные колебания совершаются под действием внутренних сил системы, после того, как система была выведена из состояния равновесия. Колебания груза на пружине или колебания маятника являются свободными колебаниями. Колебания, происходящие под действием внешних периодически изменяющихся сил, называются вынужденными.
Гармоническое колебание — явление периодического изменения какой-либо величины, при котором зависимость от аргумента имеет характер функции синуса или косинуса.

Колебания называются гармоническими, если выполнятся следующие условия:

1) колебания маятника продолжаются бесконечно (так как нет необратимых преобразований энергии);

2) его максимальное отклонение вправо от положения равновесия равно максимальному отклонению влево;

3) время отклонения вправо равно времени отклонения влево;

4) характер движения вправо и влево от положения равновесия одинаков.




Х = Хm cos (ωt + φ0).

V= -A wo sin(wo+ φ)=A wo cos(wo t+ φ+П/2)

a= -A wo*2 cos(wo t+ φ)= A wo*2 cos(wo t+ φ+П)
x – смещение тела от положения равновесия,

xm – амплитуда колебаний, т. е. максимальное смещение от положения равновесия,

ω – циклическая или круговая частота колебаний,

t – время.

φ = ωt + φ0 называется фазой гармонического процесса

φ0 называют начальной фазой.


Минимальный интервал времени, через который происходит повторение движения тела, называется периодом колебаний T

Частота колебаний f показывает, сколько колебаний совершается за 1 с.
Незатухающие колебания - колебания с постоянной амплитудой.

Затухающие колебания - колебания, энергия которых уменьшается с течением времени.
Свободные незатухающие колебания:



Рассмотpим пpостейшую механическую колебательную систему – маятник в не вязкой среде.

Запишем уpавнение движения согласно втоpому закону Ньютона:



Запишем это уpавнение в пpоекциях на ось х.Пpоекцию ускорения на ось х пpедставим как втоpую пpоизводную от кооpдинаты х по вpемени.



Обозначим k/m чеpез w2, и пpедадим уpавнению вид :



Где

Решением нашего уpавнения является функция вида:

Гармонический осциллятор — это система, которая при смещении из положения равновесия испытывает действие возвращающей силы F, пропорциональной смещению x(согласно закону Гука):



k — положительная константа, описывающая жёсткость системы.
1.Если F единственная сила, действующая на систему, то систему называют простым или консервативным гармоническим осциллятором.

2.Если имеется ещё и сила трения (затухание), пропорциональная скорости движения (вязкое трение), то такую систему называют затухающим или диссипативным осциллятором.
Дифференциальное уравнение гармонического осциллятора и его решение:

В качестве модели консервативного гармонического осциллятора возьмём груз массы m , закреплённый на пружине жёсткостью k. Пусть x - это смещение груза относительно положения равновесия. Тогда, согласно закону Гука, на него будет действовать возвращающая сила:



Используя второй закон Ньютона, запишем:



Обозначая и заменяя ускорение на вторую производную от координаты по времени , напишем:



Это дифференциальное уравнение описывает поведение консервативного гармонического осциллятора. Коэффициент ω0 называют циклической частотой осциллятора.

Будем искать решение этого уравнения в виде:



Здесь — амплитуда, — частота колебаний (пока не обязательно равная собственной частоте), — начальная фаза.

Подставляем в дифференциальное уравнение.





Амплитуда сокращается. Значит, она может иметь любое значение (в том числе и нулевое — это означает, что груз покоится в положении равновесия). На синус также можно сократить, так как равенство должно выполняться в любой момент времени t. И остаётся условие на частоту колебаний:





Отрицательную частоту можно отбросить, так как произвол в выборе этого знака покрывается произволом выбора начальной фазы.

Общее решение уравнения записывается в виде:



де амплитуда A и начальная фаза — произвольные постоянные.

Кинетическая энергия записывается в виде:



и потенциальная энергия есть


Характеристики незатухающих колебаний:

-амплитуда не меняется

-частота зависит от жесткости и массы (пружина)
Скорость незатухающих колебаний:



Ускорение незатухающих колебаний:




Билет 13.

Свободные затухающие колебания. Дифференциальное уравнение и его решение. Декремент, логарифмический декремент, коэффицент затухания. Время релаксации.


Свободные затухающие колебания


Если можно пренебречь силами сопротивления движению и трением, то при выведении системы из положения равновесия на груз будет действовать только сила упругости пружины.

Запишем уравнение движения груза, составленное по 2-му закону Ньютона:



Спроектируем уравнение движения на ось X.



преобразуем:

т.к.

это дифференциальное уравнение свободных гармонических незатухающих колебаний.

Решение уравнения имеет вид:



Дифференциальное уравнение и его решение:

Во всякой колебательной системе имеются силы сопротивления, действие которых приводит к уменьшению энергии системы. Если убыль энергии не восполняется за счет работы внешних сил, колебания будут затухать.

Сила сопротивления пропорциональна величине скорости:



r – постоянная величина, называемая коэффициентом сопротивления. Знак минус обусловлен тем, что сила и скорость имеют противоположные направления.

Уравнение второго закона Ньютона при наличии сил сопротивления имеет вид:



Применив обозначения , , перепишем уравнение движения следующим образом:



Это уравнение описывает затухающие колебания системы

Решение уравнения имеет вид:


Каэффицент затухания - величина обратная пропорциональная времени в течении которого амплитуда уменшилась в е раз.



Время, по истечении которого амплитуда колебаний уменьшается в е раз, называется временем затухания

За это время система совершает колебаний.
Декремент затухания, количественная характеристика быстроты затухания колебаний,представляет собой натуральный логарифм отношения двух последующих максимальных отклонений колеблющейся величины в одну и ту же сторону.



Логарифмическим декрементом затухания называется логарифм отношения амплитуд в моменты последовательных прохождений колеблющейся величины через максимум или минимум(затухание колебаний принято характеризовать логарифмическим декрементом затухания):



Он связан с числом колебаний N соотношением:

Время релаксации - время в течении которого амплитуда затухающего колебания уменьшается в е раз.


Билет 14.

Вынужденные колебания. Полное дифференциальное уравнение вынужденных колебаний и его решение. Период и амплитуда вынужденных колебаний.
Вынужденные колебания — колебания, происходящие под воздействием внешних сил, меняющихся во времени.
Второй закон Ньютона для т осциллятора (маятника) запишется в виде:



Если

и заменить ускорение на вторую производную от координаты по времени, то получим следующее дифференциальное уравнение:



Общее решение однородного уравнения:



где A,φ произвольные постоянные

Найдём частное решение. Подставим в уравнение решение вида: и получим значение для константы:



Тогда окончательное решение запишется в виде:



Характер вынужденных колебаний зависит от характера действия внешней силы, от ее величины, направления, частоты действия и не зависит от размеров и свойств колеблющегося тела.



Зависимость амплитуды вынужденных колебаний от частоты действия внешней силы.
Период и амплитуда вынужденных колебаний:

Амплитуда зависит от частоты вынужденных колебаний, если частота равняет резонансной частоте, то амплитуда максимальнее. Так же зависит от коэффициента затухания, если он равнее 0, то амплитуда бесконечна.

Период связан с частотой, вынужденый колебания могут иметь любой период.
Билет 15.

Вынужденные колебания. Период и амплитуда вынужденых колебаний. Частота колебаний. Резонанс, резонансная частота. Семейство резонансных кривых.
+ Билет 14.
При совпадении частоты внешней силы и частоты собственных колебаний тела амплитуда вынужденных колебаний резко возрастает. Такое явление называют механическим резонансом.

Резона́нс— явление резкого возрастания амплитуды вынужденных колебаний.

Увеличение амплитуды — это лишь следствие резонанса, а причина — совпадение внешней частоты с внутренней частотой колебательной системы.
Резонансная частота – частота, в которой амплитуда максимальна (немного меньше собственной частоты)


График зависимости амплитуды вынужденных колебаний от частоты вынуждающей силы называется резонансной кривой.

В зависимости от коэффициента затухания получаем семейство резонансных кривых, чем коэффициент, меньше тем кривая больше и выше.
Билет 16.

Сложение колебаний одного направления. Векторная диаграмма. Биения.
Сложение нескольких гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты становится наглядным, если изображать колебания графически в виде векторов на плоскости. Полученная таким способом схема называется векторной диаграммой.

Рассмотрим сложение двух гармонических колебаний одного направления и одинаковой частоты:





Представим оба колебания с помощью векторов A1и А2. Построим по правилам сложения векторов результирующий вектор А, проекция этого вектора на ось x равна сумме проекций складываемых векторов:



Поэтому, вектор A представляет собой резуль­тирующее колебание. Этот вектор вращается с той же угловой скоростью как и векторы А1 и А2, так что сумма x1 и х2 является гармоническим колебанием с такой же частотой, амплитудой и фазой.Используя теорему косинусов получаем, что



Представление гармонических колебаний с помощью векторов позволяет заменить сложение функций сложением векторов, что значительно проще.
Биения - колебания с периодически меняющейся амплитудой, возникающие в результате наложения двух гармонических колебаний с несколько различными, но близкими частотами.

Билет 17.

Сложение взаимно перпендикулярных колебаний. Связь между угловой скоростью вращательного движения и циклической частотой. Фигуры Лиссажу.
Сложение взаимно перпендикулярных колебаний:



Колебания в двух взаимно перпендикулярных направлениях происходят независимо друг от друга:



Здесь собственные частоты гармонических колебаний равны:



Рассмотрим траекторию движения грузов:



в ходе преобразований получим:



Таким образом, груз будет совершать периодические движения по эллиптической траектории. Направление движения вдоль траектории и ориентация эллипса относительно осей зависят от начальной разности фаз


Если частоты двух взаимно-перпендикулярных колебаний не совпадают, но являются кратными, то траектории движения представляют собой замкнутые кривые, называемые фигурами Лиссажу. Отметим, что отношение частот колебаний равно отношению чисел точек касания фигуры Лиссажу к сторонам прямоугольника, в который она вписана.

Билет 18.

Колебания груза на пружине. Математический и физический маятник. Характеристики колебаний.

Для того, чтобы свободные колебания совершались по гармоническому закону, необходимо, чтобы сила, стремящаяся возвратить тело в положение равновесия, была пропорциональна смещению тела из положения равновесия и направлена в сторону, противоположную смещению.


F (t) = ma (t) = –m ω2 x (t)

Fупр = –kx закон Гука.

Круговая частота ω0 свободных колебаний груза на пружине находится из второго закона Ньютона:





Частота ω0 называется собственной частотой колебательной системы.

Поэтому второй закон Ньютона для груза на пружине может быть записан в виде:



или

где

Решением этого уравнения являются гармонические функции вида:

x = xm cos (ωt + φ0).

Если же грузу, находившемуся в положении равновесия, с помощью резкого толчка была сообщена начальная скорость

то

Математи́ческий ма́ятник — осциллятор, представляющий собой механическую систему, состоящую из материальной точки, подвешенной на невесомой нерастяжимой нити или на невесомом стержне в поле тяжести. Период малых колебаний математического маятника длины l в поле тяжести с ускорением свободного падения g равен



и мало зависит от амплитуды и массы маятника.

Физический маятник — осциллятор, представляющий собой твёрдое тело, совершающее колебания в поле каких-либо сил относительно точки, не являющейся центром масс этого тела, или неподвижной оси, перпендикулярной направлению действия сил и не проходящей через центр масс этого тела
Билет 19.

Волновой процесс. Упругие волны. Продольные и поперечные волны. Уравнение плоской волны. Фазовая скорость. Волновое уравнение и его решение.
Волна — это явление распространения в пространстве с течением времени возмущения физической величины.
В зависимости от физической среды, в которой распространяются волны, различают:

-волны на поверхности жидкости;

-упругие волны (звук, сейсмические волны);

-объёмные волны (распространяющиеся в толще среды);

-электромагнитные волны (радиоволны, свет, рентгеновские лучи);

-гравитационные волны;

-волны в плазме.
По отношению к направлению колебаний частиц среды:

-продольные волны (волны сжатия, P-волны) — частицы среды колеблются параллельно (по) направлению распространения волны (как, например, в случае распространения звука);

-поперечные волны (волны сдвига, S-волны) — частицы среды колеблются перпендикулярно направлению распространения волны (электромагнитные волны, волны на поверхностях разделения сред);

-волны смешанного типа.
По виду фронта волны (поверхности равных фаз):

-плоская волна — плоскости фаз перпендикулярны направлению распространения волны и параллельны друг другу;

-сферическая волна — поверхностью фаз является сфера;

-цилиндрическая волна — поверхность фаз напоминает цилиндр.

Упру́гие во́лны (звуковые волны) — волны, распространяющиеся в жидких, твёрдых и газообразных средах за счёт действия упругих сил.
Поперечные волны, волны, распространяющиеся в направлении, перпендикулярном к плоскости, в которой ориентированы смещения и колебательные скорости частиц.

Продольные волны, волны, направление распространения которых совпадает с направлением смещений частиц среды.
Плоская волна, волна, в которой всем точкам, лежащим в любой плоскости, перпендикулярной к направлению её распространения, в каждый момент соответствуют одинаковые смещения и скорости частиц среды



Уравнение плоской волны:



Фа́зовая ско́рость — скорость перемещения точки, обладающей постоянной фазой колебательного движения, в пространстве вдоль заданного направления.

Геометрическое место точек, до которых доходят колебания к моменту времени t, называется волновым фронтом.

Геометрическое место точек, колеблющихся в одинаковой фазе, называется волновой поверхностью.
Волновое уравнение и его решение:

Распространение волн в однородной изотропной среде в общем случае описывается волновым уравнением - дифференциальным уравнением в частных производных.

где

Решением уравнения является уравнение любой волны, которое имеет вид:



Билет 20.

Перенос энергии бегущей волной. Вектор Умова. Сложение волн. Принцип суперпозиции. Стоячая волна.

Волна — изменение состояния среды, распространяющееся в этой среде и переносящее с собой энергию. (волной называют изменяющееся со временем пространственное чередование максимумов и минимумов любой физической величины, например, плотности вещества, напряжённости электрического поля, температуры)
Бегущая волна — волновое возмущение, изменяющееся во времени t и пространстве z согласно выражению:



где — амплитудная огибающая волны, K — волновое число и — фаза колебаний. Фазовая скорость этой волны даётся выражением



где — это длина волны.

Перенос энергии — упругая среда, в которой распространяется волна, обладает как кинетической энергией колебательного движения частиц так и потенциальной энергией, обусловленной деформацией среды.

Бегущая волна, при распространении в среде переносит энергию (в отличие от стоячей волны).

Стоячая волна — колебания в распределенных колебательных системах с характерным расположением чередующихся максимумов (пучностей) и минимумов (узлов) амплитуды. Практически такая волна возникает при отражениях от преград и неоднородностей в результате наложения отражённой волны на падающую.При этом крайне важное значение имеет частота, фаза и коэффициент затухания волны в месте отражения.Примерами стоячей волны могут служить колебания струны, колебания воздуха в органной трубе

Вектор Умова (Умова-Пойнтинга) - вектор плотности потока энергии физического поля; численно равен энергии, переносимой в единицу времени через единичную площадку, перпендикулярную направлению потока энергии в данной точке.

При́нцип суперпози́ции — один из самых общих законов во многих разделах физики.

В самой простой формулировке принцип суперпозиции гласит: результат воздействия на частицу нескольких внешних сил есть просто сумма результатов воздействия каждой из сил.

Принцип суперпозиции может принимать и иные формулировки, которые, подчеркнём, полностью эквивалентны приведённой выше:

-Взаимодействие между двумя частицами не изменяется при внесении третьей частицы, также взаимодействующей с первыми двумя.

-Энергия взаимодействия всех частиц в многочастичной системе есть просто сумма энергий парных взаимодействий между всеми возможными парами частиц. В системе нет многочастичных взаимодействий.

-Уравнения, описывающие поведение многочастичной системы, являются линейными по количеству частиц.

Сложение волн - сложение колебаний в каждой точке.

Сложение стоячих волн - сложение двух одинаковых волн распростроняющихся в разных напрвлениях.

Билет 21.

Инерциальные и неинерциальные системы отсчета. Принцип относительности Галилео.

Инерциальные - такие системы отсчета, в которых тело, на которое не действуют силы, или они уравновешены, находится в состоянии покоя или движется равномерно и прямолинейно

Неинерциальная система отсчёта — произвольная система отсчёта, не являющаяся инерциальной. Примеры неинерциальных систем отсчета: система, движущаяся прямолинейно с постоянным ускорением, а также вращающаяся система

Принцип относительности Галилея— фундаментальный физический принцип, согласно которому все физические процессы в инерциальных системах отсчёта протекают одинаково, независимо от того, неподвижна ли система или она находится в состоянии равномерного и прямолинейного движения.

Отсюда следует, что все законы природы одинаковы во всех инерциальных системах отсчёта.
Билет 22.

Физические основы молекулярно-кинетической теории. Основные газовые законы. Уравнение состояния идеального газа. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории.
Молекулярно-кинетическая теория (сокращённо МКТ) — теория, рассматривавшая строение вещества, в основном газов, с точки зрения трёх основных приближенно верных положений:

  • все тела состоят из частиц, размером которых можно пренебречь: атомов, молекул и ионов;

  • частицы находятся в непрерывном хаотическом движении (тепловом);

  • частицы взаимодействуют друг с другом путём абсолютно упругих столкновений.

Основными доказательствами этих положений считались:

  • Диффузия

  • Броуновское движение

  • Изменение агрегатных состояний вещества



уравнение Клапейрона — Менделеева - формула, устанавливающая зависимость между давлением, молярным объёмом и абсолютной температурой идеального газа.

PV = υRT υ = m/μ
Закон Бойля — Мариотта гласит:

При постоянной температуре и массе идеального газа произведение его давления и объёма постоянно

pV = const,

где p — давление газа; V — объём газа

Гей-Люссака - V / T = const

Шарля - P / T = const

Бойля — Мариотта – PV= const
Закон Авогадро — одно из важных основных положений химии, гласящее, что «в равных объёмах различных газов, взятых при одинаковых температуре и давлении, содержится одно и то же число молекул».

следствие из закона Авогадро: один моль любого газа при одинаковых условиях занимает одинаковый объём.

В частности, при нормальных условиях, т.е. при 0° С (273К) и 101,3 кПа, объём 1 моля газа, равен 22,4 л/моль. Этот объём называют молярным объёмом газа Vm

Законы Дальтона:

  1. Закон о суммарном давлении смеси газов - Давление смеси химически не взаимодействующих идеальных газов равно сумме парциальных давлений

P общ = P1 + P2 + … + Pn

  1. Закон о растворимости компонентов газовой смеси - При постоянной температуре растворимость в данной жидкости каждой из компонентов газовой смеси, находящейся над жидкостью, пропорциональна их парциальному давлению

Оба закона Дальтона строго выполняются для идеальных газов. Для реальных газов эти законы применимы при условии, если их растворимость невелика, а поведение близко к поведению идеального газа.

Уравнение состояний идеального газа – см. уравнение Клапейрона — Менделеева PV = υRT υ = m/μ

1   2   3   4

Похожие:

Билет Кинематика. Механическое движение. Материальная точка и абсолютно твердое тело. Кинематика материальной точки и поступательного движения твердого тела. Траектория, путь, перемещение, скорость, ускорение iconДинамика вращательного движения. Момент силы. Момент инерции. Теорема Штейнера
Кинематика. Механическое движение. Материальная точка и абсолютно твёрдое тело. Кинематика материальной точки и поступательного движения...
Билет Кинематика. Механическое движение. Материальная точка и абсолютно твердое тело. Кинематика материальной точки и поступательного движения твердого тела. Траектория, путь, перемещение, скорость, ускорение iconФизике механика кинематика
Кинематика. Механическое движение. Относительность движения. Система отсчета. Материальная точка. Траектория. Путь и перемещение....
Билет Кинематика. Механическое движение. Материальная точка и абсолютно твердое тело. Кинематика материальной точки и поступательного движения твердого тела. Траектория, путь, перемещение, скорость, ускорение iconПрограмма по физике механика кинематика. Механическое движение. Относительность движения. Система отсчета. Материальная точка. Траектория. Путь и перемещение. Скорость. Ускорение
Кинематика. Механическое движение. Относительность движения. Система отсчета. Материальная точка. Траектория. Путь и перемещение....
Билет Кинематика. Механическое движение. Материальная точка и абсолютно твердое тело. Кинематика материальной точки и поступательного движения твердого тела. Траектория, путь, перемещение, скорость, ускорение iconПрограмма по физике механика кинематика. Механическое движение. Относительность движения. Система отсчета. Материальная точка. Траектория. Путь и перемещение. Скорость. Ускорение
Кинематика. Механическое движение. Относительность движения. Система отсчета. Материальная точка. Траектория. Путь и перемещение....
Билет Кинематика. Механическое движение. Материальная точка и абсолютно твердое тело. Кинематика материальной точки и поступательного движения твердого тела. Траектория, путь, перемещение, скорость, ускорение iconПрограмма вступительных испытаний физика механика
Кинематика. Механическое движение. Относительность движения. Система отсчета. Материальная точка. Траектория. Путь и перемещение....
Билет Кинематика. Механическое движение. Материальная точка и абсолютно твердое тело. Кинематика материальной точки и поступательного движения твердого тела. Траектория, путь, перемещение, скорость, ускорение iconПрограмма по физике механика I. Кинематика
Механическое движение. Система отсчета. Относительность движения. Материальная точка. Траектория. Путь и перемещение. Мгновенная...
Билет Кинематика. Механическое движение. Материальная точка и абсолютно твердое тело. Кинематика материальной точки и поступательного движения твердого тела. Траектория, путь, перемещение, скорость, ускорение iconПрограмма вступительных испытаний по физике (для поступающих на заочную форму обучения) Механика Кинематика
Механическое движение. Относительность механического движения. Материальная точка. Система отсчета. Траектория. Перемещение и путь....
Билет Кинематика. Механическое движение. Материальная точка и абсолютно твердое тело. Кинематика материальной точки и поступательного движения твердого тела. Траектория, путь, перемещение, скорость, ускорение iconЗанятие № Кинематика материальной точки
Основные понятия: система отсчёта, траектория, путь, перемещение, радиус-вектор материальной точки, скорость, путевая скорость, ускорение...
Билет Кинематика. Механическое движение. Материальная точка и абсолютно твердое тело. Кинематика материальной точки и поступательного движения твердого тела. Траектория, путь, перемещение, скорость, ускорение iconИ термическая обработка металлов
Механическое движение материальной точки и твердого тела. Кинематика поступательного и вращательного движения
Билет Кинематика. Механическое движение. Материальная точка и абсолютно твердое тело. Кинематика материальной точки и поступательного движения твердого тела. Траектория, путь, перемещение, скорость, ускорение iconПрограмма вступительных испытаний, проводимых в фгбоу впо «Сибади» по физике в 2012 г
Кинематика. Механическое движение. Относительность движения. Система отсчета. Материальная точка. Траектория. Путь и перемещение
Разместите кнопку на своём сайте:
ru.convdocs.org


База данных защищена авторским правом ©ru.convdocs.org 2016
обратиться к администрации
ru.convdocs.org