Лабораторная работа №29 определение отношения удельных теплоемкостей воздуха методом адиабатического расширения



Скачать 51.92 Kb.
Дата11.07.2014
Размер51.92 Kb.
ТипЛабораторная работа

Лабораторная работа №29

ОПРЕДЕЛЕНИЕ отношения удельных теплоемкостей воздуха методом адиабатического расширения


Фамилия И.О. _________________ Группа __________ Дата ______

Введение


Удельной теплоемкостью называется количество тепловой энергии, необходимое для нагревания единицы массы вещества на 1К.

Кроме удельной теплоемкости вводится понятие молярной теплоемкости, которая определяется количеством тепловой энергии, необходимой для нагревания одного моля вещества на 1К.

Таким образом, если обозначить удельную теплоемкость через с, а молярную теплоемкость через С, то очевидно, С = μс, где μ – масса одного моля вещества.

Для газов удельная теплоемкость, а также молярная теплоемкость, зависит от условий, при которых газ нагревается. Вводится понятие двух теплоемкостей: удельная теплоемкость при постоянном давлении ср и удельная теплоемкость при постоянном объеме сV.

Так как газ при расширении совершает работу против сил внешнего давления, то удельная теплоемкость газа при постоянном давлении больше удельной теплоемкости при постоянном объеме. То есть ср > сV.

Разность величин ср - сV для идеального газа вычисляется теоретически: она равна газовой постоянной, отнесенной к массе одного моля вещества

Адиабатический процесс, при котором отсутствует тепловой обмен между газом и окружающей средой, описывается уравнением Пуассона



где γ – есть отношение удельной теплоемкости идеального при постоянном давлении к удельной теплоемкости того же газа при постоянном объеме, то есть



Из теоретических соображений следует, что для двухатомного газа отношение равно 1,4. Опыт показывает, что для двухатомных газов, например, для водорода, кислорода и т.д., а также для воздуха это отношение близко к его теоретической величине.



  1. Описание прибора и метода

Прибор, с помощью которого определяют отношение , состоит из баллона В, манометра М, двух кранов К1 и К2 и насоса (рис. 13).

До начала работы в баллоне имеется масса воздуха m, которая при открытых кранах К1 и К2, то есть при атмосферном давлении р0, занимает объем V0. Температура комнатная ТК.

С помощью насоса нагнетаем в баллон некоторую массу воздуха, закрываем кран К1.

Та масса воздуха m, которая была в баллоне, сжимается, уступая часть объема баллона новой порции воздуха. Теперь масса воздуха занимает объем меньше объема баллона V1 < V0, давление внутри баллона возрастает до р1 = р0 +Δh1.

Содержимое баллона при нагнетании дополнительной порции воздуха несколько нагрелось. Вследствие адиабатического сжатия процесс протекает быстро и теплообмен с внешней средой не успевает произойти. Поэтому необходимо подождать, пока температура в баллоне станет равной ТК и установится разность уровней в манометре Δh1.

Итак, первое состояние массы воздуха m характеризуется параметрами: р1, V1, Тк.

р1 = р0 +Δh1

Открываем быстро кран К2 и выпускаем воздух, пока давление внутри баллона не станет равным атмосферному р0, затем снова закрываем кран К2. Масса m займет объем всего баллона V0, но, так как процесс происходил очень быстро, то обмена теплом с внешней средой не произошло, температура содержимого баллона упала до Т2 < Т0, то есть имеет место адиабатическое расширение.

Итак, второе состояние газа характеризуется параметрами:



р2 = р0; V2 = V0; Т2 < ТК.

При закрытых кранах К1 и К2 ждем несколько минут, пока температура повысится до комнатной температуры ТК. В результате этого давление внутри баллона возрастает до

р3 = р0 +Δh2

где Δh2 – разность уровней жидкости в манометре.

Объем, который занимает масса m воздуха, равен объему баллона V3 = V0. Температура стала комнатной ТК. Третье состояние воздуха характеризуется параметрами:

р3 = р0 +Δh2; V3 = V0; ТК.

Итак, масса воздуха, содержащаяся в баллоне, прошла такие состояния:

I. р1 = р0 +Δh1; V1 < V0; ТК.

II. р2 = р0; V2 = V0; Т2 < ТК.

III. р3 = р0 +Δh3; V3 = V0; ТК.

Переход из I во II состояние – адиабатический процесс. Для него выполнимо уравнение

(40)

Переход из I в III состояние – изотермический. Для него выполнимо уравнение Бойля-Мариотта



(41)

Преобразуем уравнения (40) и (41)



но р1 = р0 +Δh1, V2 = V3 = V0, р3 = р0 +Δh3, р2 = р0



(42)

(43)

Подставляем в (42) вместо отношения его значение из (43), получим:



Логарифмируя это уравнение, имеем



Разделим числитель и знаменатель правой части уравнения на р0, тогда



или


из теории приближенных вычислений известно, что при малых значения х:



,

тогда


или


(44)

Таким образом, измеряя на опыте и, мы можем определить отношение удельных теплоемкостей воздуха:






II. Порядок выполнения работы.

  1. Закрыть кран К2 и открыть кран К1. Накачать насосом воздух в баллон до давления, соответствующего разности уровней жидкости Δh = 10 ÷ 15 см, и закрыть кран.

  2. Подождать, пока разность уровней в манометре установится, записать эту разность.

  3. Открыть кран К2 и в момент, когда уровни в манометре сравняются, закрыть его, не ожидая, пока закончатся колебания жидкости в манометре.

  4. Подождать, пока воздух в баллоне, охладившийся при адиабатическом расширении, прогреется до комнатной температуры. Записать эту разность Δh2.

  5. По полученным значениям Δh1 и Δh2 вычислить



  1. Опыт проделать пять раз и по полученным данным вычислить среднее значение

  2. Выпустить воздух из баллона, открыв на некоторое время кран К2.

  3. Вычислить абсолютную и относительную погрешности определения γ




п/п

Δh1, мм

Δh2, мм





1













2










3










4










5











Контрольные вопросы

  1. Что называется теплоемкостью? удельной теплоемкостью? молярной теплоемкостью? Запишите связь между удельной и молярной теплоемкостями.

  2. Дайте определение ср и сV, Ср и СV. От чего зависит теплоемкость?

  3. Выведите уравнение Майера (связь Ср и СV).

  4. Что больше и почему Ср или СV?

  5. Какой процесс называется адиабатическим. Запишите уравнение адиабаты. Что и почему идет круче адиабата или изотерма?

  6. Запишите первое начало термодинамики для адиабатического процесса. Чему равны: количество теплоты, внутренняя энергия и работа при адиабатическом процессе?

  7. Выведите уравнение Пуассона.

  8. Чему равен показатель адиабаты? От чего он зависит?

  9. Сколько раз и когда в лабораторной работе происходит адиабатический процесс?

  10. Дайте определение энтропии. Какой параметр постоянен при адиабатном процессе? Запишите второе начало термодинамики.

  11. Какой процесс называется циклическим? Цикл Карно. КПД цикла Карно. На каких участках цикла Карно тепло подводится, забирается, и на каких совершается работа газом и над газом?

Похожие:

Лабораторная работа №29 определение отношения удельных теплоемкостей воздуха методом адиабатического расширения iconЛабораторная работа №8/2 определение отношения удельных теплоемкостей воздуха
Цель данной работы является экспериментальное определение отношения удельных теплоемкостей воздуха при постоянном давлении и постоянном...
Лабораторная работа №29 определение отношения удельных теплоемкостей воздуха методом адиабатического расширения iconЛабораторная работа №5 определение коэффициента внутреннего трения воздуха и длины свободного пробега молекул
Экспериментальное определение коэффициентов внутрен-него трения и диффузии воздуха, длины свободного пробе-га и эффективного диаметра...
Лабораторная работа №29 определение отношения удельных теплоемкостей воздуха методом адиабатического расширения iconЛабораторная работа по физике радиоматериалов определение удельных Электрических сопротивлений твердых диэлектриков
На испытуемом плоском образце ио с толщиной h расположены высоковольтный вэ, измерительный иэ и охранный оэ электроды
Лабораторная работа №29 определение отношения удельных теплоемкостей воздуха методом адиабатического расширения iconМетодические указания к лабораторной работе Москва, 2003 г. Лабораторная работа 2 Определение концентрации раствора методом титрования
Цель работы: ознакомление с понятием "растворы" и способами выражения содержания растворенного вещества; определение концентрации...
Лабораторная работа №29 определение отношения удельных теплоемкостей воздуха методом адиабатического расширения iconЛабораторная работа №1 Определение температурного коэффициента объемного расширения спирта и ртути
Цель работы: изучить устройство и принцип работы контактных термометров. Определить температурный коэффициент объемного расширения...
Лабораторная работа №29 определение отношения удельных теплоемкостей воздуха методом адиабатического расширения iconЛабораторная работа №207 определение удельного заряда электрона методом магнетрона
Открыл электрон английский ученый Томсон. В 1897 г. Томсон опубликовал первые результаты по определению отношения заряда электрона...
Лабораторная работа №29 определение отношения удельных теплоемкостей воздуха методом адиабатического расширения iconЛабораторная работа №24 Интерферометры. Определение поляризуемости молекул воздуха с помощью интерферометра Жамена
Цель работы: ознакомиться с оптическими схемами интерферометров Майкельсона, Фабри Перо и Жамена. Рассчитать поляризуемость молекул...
Лабораторная работа №29 определение отношения удельных теплоемкостей воздуха методом адиабатического расширения iconЛабораторная работа определение координат объекта методом фотографической астрометрии студента группы и-302 Соболева А. А. Руководители
Отождествление астронегатива и определение точных сферических координат звёзд по опорному каталогу 4
Лабораторная работа №29 определение отношения удельных теплоемкостей воздуха методом адиабатического расширения iconЛабораторная работа №4: Определение хлорида калия рефрактометрическим методом
Построить градуировочный график в координатах «концентрация-коэффициент преломления»
Лабораторная работа №29 определение отношения удельных теплоемкостей воздуха методом адиабатического расширения iconОпределение давления паров методом расширения

Разместите кнопку на своём сайте:
ru.convdocs.org


База данных защищена авторским правом ©ru.convdocs.org 2016
обратиться к администрации
ru.convdocs.org